第３４卷第７期 ２００７年７月 中 国 激 光 Ｖ０１．３４，Ｎｏ．７ ＣＨＩＮＥＳＥ ＪＯＵＲＮＡＬ ＯＦ ＬＡＳＥＲＳ Ｊｕｌｙ，２００７ 文章编号：０２５８—７０２５（２００７）０７—０９２０—０４ 磨灭波激励及增益耦合的柱形微腔 回音廊模激光辐射 江 楠，林，普小云。 （云南大学物理系，云南昆明６５００９１） 摘要毛细管的折射率比溶液的折射率高，石英毛细管正在被插入的溶液中构成圆柱形微腔。采用近轴向磨灭波抽 运的方式，使激光的染料增益局限于抽运光正在染料区的磨灭场范畴内，极大地提高了磨灭波耦合柱形微腔的抽运 效率。取侧向抽运体例比力，柱形微腔回音廊模（ＷＧＭ）激光的抽运阈值从２００“降低到９．５Ⅳ。尝试所获得的激 光谱线波长以及相邻谱线的波数间隔取回音廊模式的理论计较吻合，申明石英毛细管能获得取石英光纤雷同的柱 形微腔回音廊模激光辐射。 环节词 激光手艺；光学柱形微腔；回音廊模；磨灭波激励；阈值抽运能量 ２４３；ＴＮ ２４８．３＋３ 中图分类号ＴＮ 文献标识码Ａ Ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ－Ｇａｌｌｅｒｙ—Ｍｏｄｅ Ｌａｓｅｒ ｏｆ Ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ Ｗａｖｅ Ｅｘｃｉｔｉｎｇ ａｎｄ Ｃｏｕｐｌｉｎｇ Ｄｙｅ Ｇａｉｎ ｉｎ Ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ＪＩＡＮＧ Ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ Ｎａｎ，ＷＡＮＧ Ｄｏｎｇ—ｌｉｎ，ＰＵ Ｘｉａｏ—ｙｕｎ （Ｄｅｐａｒｔｍｅｎｔ ｏｆ Ｐｈｙｓｉｃｓ，Ｙｕｎｎａｎ Ｕｎｉｖｅｒｓｉｔｙ，Ｋｕｎｍｉｎｇ，Ｙｕｎｎａｎ ６５００９１，Ｃｈｉｎａ） Ａｂｓｔｒａｃｔ Ａ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｗａｓ ｍａｄｅ ｌｏｗｅｒ ｔｈａｎ ７ ｂｙ ｉｍｍｅｒｓｉｎｇ ａ ｓｉｌｉｃａ ｃａｐｉｌｌａｒｙ ｉｎ ａ ｓｏｌｕｔｉｏｎ ｏｆ ｒｈｏｄａｍｉｎｅ ６Ｇ ｗｈｏｓｅ ｗａｓ ｏｂｓｅｒｖｅｄ ａ ｒｅｆｒａｃｔｉｖｅ ｉｎｄｅｘ ｉｓ ｃａｐｉｌｌａｒｙ Ｓ．Ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ－ｇａｌｌｅｒｙ－ｍｏｄｅ（ＷＧＭ）ｌａｓｅｒ ｔｏ ｉｎ ｔｈｅ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｂｙ ｗａｖｅ，ｔｈｅ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ ｗａｖｅ ｅｘｃｉｔｉｎｇ ａｎｄ ｃｏｕｐｌｉｎｇ ｄｙｅ ｇａｉｎ．Ｄｕｅ ｄｙｅ ｇａｉｎ ｗａｓ ｅｘｃｉｔｅｄ ｂｙ ｐｕｍｐｉｎｇ ｇａｉｎ ｗａｓ ｌｉｍｉｔｅｄ ａｒｏｕｎｄ ｔｈｅ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｃｌｏｓｅｌｙ，ａｎｄ ｔｈｅ ｐｕｍｐｉｎｇ ｅｆｆｉｃｉｅｎｃｙ ｗａｓ ｔｈｅｎ ｔＯ ｉｍｐｒｏｖｅｄ ａ ｇｒｅａｔｌｙ．Ｔｈｅ ｐｕｍｐｉｎｇ ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ ｆｏｒ ｌａｓｅｒ ｅｍｉｓｓｉｏｎ ｗａｓ ｒｅｄｕｃｅｄ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ ９．５讨ｉｎ ｔｈｉｓ ｍｅｔｈｏｄ ｃｏｍｐａｒｅｄ ｗｉｔｈ ｖａｌｕｅ ｏｆ ２００时ｉｎ ａ ｍｅｔｈｏｄ ｏｆ ｏｎｌｙ ｗａｖｅ ｃｏｕｐｌｉｎｇ ｄｙｅ ｍａｔｃｈｅｄ ｖｅｒｙ ｇａｉｎ．Ｗａｖｅ ｎｕｍｂｅｒ ｉｎｔｅｒｖａｌｓ ｏｆ ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ—ｇａｌｌｅｒｙ－ｍｏｄｅｓ ｏｆ ｓｔｒｕｃｔｕｒａｌ ｒｅｓｏｎａｎｃｅｓ ｂｅｔｗｅｅｎ ｍｅａｓｕｒｅｄ ａｎｄ ｔｈｅｏｒｅｔｉｃ ｖａｌｕｅｓ ｗｅｌｌ．Ｔｈｅ ｃａｌｃｕｌａｔｅｄ ｐｏｓｉｔｉｏｎｓ ｖｅｒｙ ｏｆ ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ—ｇａｌｌｅｒｙ－ｍｏｄｅｓ ｍａｔｃｈｅｄ ｔｈｅ ｅｘｐｅｒｉｍｅｎｔａｌ ｒｅｓｕｌｔｓ ｒｅｐｌａｃｅｄ ｂｙ ｓｉｌｉｃａ ｃａｐｉｌｌａｒｙ Ｋｅｙ ｗｏｒｄｓ ｔｈｒｅｓｈｏｌｄ ａｓ ｗｅｌｌ ｔｏｏ．Ａｌｌ ｔｈｏｓｅ ｉｎｄｉｃａｔｅｄ ｗｈｅｎ ｓｉｌｉｃａ ｆｉｂｅｒ ｗａｓ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ，ｔｈｅ ｓａｍｅ ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ—ｇａｌｌｅｒｙ－ｍｏｄｅ ｃｏｕｌｄ ａｌｓｏ ｂｅ ｏｂｔａｉｎｅｄ． ｌａｓｅｒ ｔｅｃｈｎｉｑｕｅ；ｏｐｔｉｃｓ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｅｎｅｒｇｙ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ；ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ—ｇａｌｌｅｒｙ－ｍｏｄｅｓ；ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ ｗａｖｅ ｅｘｃｉｔｉｎｇ； １ 引 言 腔，并将此柱形微腔插入含有激光染料溶液的毛细 管中实现了腔体和增益介质的分手。Ｍｏｏｎ等采用 保守球形和柱形微腔激光器的腔体本身就是增 益介质‘卜“。增益介质和腔体合二为一晦气于腔体 的不变性，晦气于将统一腔体使用到分歧的增益介 质上。增益介质和腔体的分手是处理这些问题的一 条主要路子。Ｍｏｏｎ等‘５￣８１用石英纤维形成柱形微 收稿日期：２００６—１０—０９；收到点窜稿日期：２００７—０２—０６ 了侧向光抽运体例，微腔回音廊模（ＷＧＭ）正在磨灭 波区域外的染料枉然损耗抽运光能量，添加了 发生微腔激光的抽运阈值。为了降低抽运阈值，采 用近轴向磨灭波抽运体例。因为毛细管的折射率高 基金项目：国度天然科学基金（１０５６４００５）和云南省使用根本研究基金（２００６Ａ０００１Ｍ）赞帮项目。 做者简介：江楠（１９７７一），男，云南昆明人，，理学硕士，次要处置光电子及激光光谱方面的研究。 Ｅ—ｍａｉｌ：ｊｉａｎｇｎａｎ＠ｙｎｕ．ｅｄｕ．ｃｎ ＊通信联系入。Ｅ－ｍａｉｌ：ｘｙｐｕ＠１６３．ｔｏｍ 万 方数据 ７期 江楠等：磨灭波激励及增益耦合的柱形微腔回音廊模激光辐射 ９２１ 于染料溶液的折射率，将石英毛细管浸入染料溶液 中，毛细管形成柱形微腔。抽运光从近轴向以全反 射体例进入石英毛细管管壁，抽运光的磨灭场正在染 料区激发发生激光增益。激光增益以磨灭波耦合方 式进入毛细管管壁中，并正在柱形微腔回音廊模式的 支撑下构成激光振荡。采用磨灭波抽运体例，染料 增益局限于抽运光正在染料区的磨灭场范畴内，极大 地提高了抽运效率，并显著地降低了发生微腔激光 的抽运阈值。 激辐射放大，构成沿毛细管外壁侧向辐射的回音廊 模激光。辐射光经透镜组Ｌ。（焦距别离为８ ７．５ ｃｍ， ｃｍ）会聚后进入加强型ＩＣＣＤ光谱采集系统Ｓ （ＩＣＣＤ：ＰＩ—ＭＡＸ；光栅光谱仪：Ｓｐｅｃｔｒａｐｒｏ ５００ｉ，美 国Ｒｏｐｅｒ公司出产）的进光狭缝口。尝试采集到的 光谱，均为单个激光脉冲激励下获得的光谱。 ２ 尝试放置 尝试安拆如图１所示。用倍频ＹＡＧ激光器 （镭宝公司出产，脉宽为７ ｎｓ）波长为５３２ ｒｉｍ的 脉冲激光做为抽运光。抽运光经一线偏振片Ｐ， （ＭＥＬＬＥＳ ＧＲＩＯＴ制制）起偏后，经全反镜Ｍ反 射，再颠末另一线偏振片Ｐ。，Ｐ。的偏振标的目的平行于 光学平台。扭转Ｐ，的偏振标的目的，获得需要的抽运能 量。正在光中放置分束镜Ｂ，以便由激光能量计Ｅ （ＭＥＬＬＥＳ ＧＲＩＯＴ制制，型号为１３ＰＥＭ００１）测出 Ｆｉｇ．１ Ｐ：ｌｉｎｅ—ｐｏｌａｒｉｍｅｔｅｒ；朋：ｆｕｌｌ ｒｅｆｌｅｃｔ ｍｉｒｒｏｒ； Ｂ：ｂｅａｍ ｓｐｌｉｔｔｅｒ；Ｅ：ｅｎｅｒｇｙ ｍｅｔｅｒ；Ｌ．：ｃｏｕｐｌｉｎｇ ｌｅｎｓ； Ｃ：ｓｉｌｉｃａ ｃａｐｉｌｌａｒｙ；Ｇ：ｇｌａｓｓ ｔｕｂｅ；￡．！ａｓｓｅｍｂｌｉｎｇ ｌｅｎｓ； Ｓ：ｓｐｅｃｔｒｕｍ ｃｏｌｌｅｃｔｉｏｎ ｓｙｓｔｅｍ 。 图１尝试系统设置 Ｓｃｈｅｍａｔｉｃ ｄｉａｇｒａｍ ｏｆ ｔｈｅ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ—ｗａｖｅ ｐｕｍｐｅｄ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｌａｓｅｒ 立即抽运能量。抽运光由一块焦距为１５ ｃｍ透镜Ｌ， 会聚，会聚光线取石英毛细管ｃ轴线标的目的存正在一个 最佳抽运角度≠，约为５。。偏离此最佳抽运角度会 降低激光的抽运效率。会聚后的抽运光线以此角度 耦合进人端面位于Ｌ，焦平面处的石英毛细管的管 壁中。考虑到抽运光进入毛细管管壁中当前，光束 中的某些部门并不克不及正在毛细管外概况内侧以全反射 体例向前，这部门光线会透射出毛细管外部。 为了染料增益为抽运光的磨灭场激发，正在毛细 管外面套了两段内径为３．３ ｍｒｎ的玻璃细管Ｇ，前面 一段长度为４ ｃｍ，后面一段长度为１２ ｃｍ。前面一段 毛细管和玻璃管之间充满了阐发纯乙二醇溶液，用 于透射出毛细管中的非全反射抽运光。正在后面一段 毛细管和玻璃管之间充满了浓度为２×１０ｑ ｍｏｌ／Ｌ 的诺丹明６Ｇ乙二醇溶液。两段溶液的折射率正在 ５３０～６３０ ｎｍ的波长范畴内约为１．４３，低于石英毛 ３尝试成果及阐发 抽运能量较低时，只能正在石英毛细管外的染料 区察看到暗红色的荧光辐射。能量添加到必然的数 值时，染料区的端口处沿石英毛细管的边缘呈现炫 目标。用沿垂曲于毛细管轴线的标的目的不雅 察，的强度最大；偏离毛细管的垂向后，强度急 剧削弱，沿毛细管轴向不克不及察看到此。可见，炫 目标具有柱形微腔回音廊模激光的标的目的性辐射 特征。 为了较为精确地丈量近轴向抽运前提下的激光 抽运阈值，将ＹＡＧ激光的输出固定正在０．５ ｍＪ，连结 图１中Ｐ。的偏振标的目的为程度标的目的，改变Ｐ。的偏振 方历来改变两个偏振片之间的夹角，以获得分歧的 抽运能量。同时采用外曲径为３２８，ｕｍ的毛细管做 为柱形微腔。图２所示为波长为５９３．４３ ｎｉｌ３．的回音 廊模激光强度随抽运能量变化的曲线。由此曲线确 定的激光抽运阈值能量为９．５，ｕＪ。对比Ｍｏｏｎ等采 用侧面抽运体例所丈量到的阈值抽运能量为 ２００ 细管的折射率１．４５２。如图１设置，可确保位于染料 中毛细管内的抽运激光以全反射体例沿毛细管的轴 线标的目的向前，从而实现以抽运激光的磨灭场来 激发染料介质增益的设想。当抽运激光达到染料所 处的管壁时，其正在染料溶液中的磨灭场激发产 生激光的增益，毛细管内波利益于该增益波长范畴 内的回音廊模的磨灭场再将此激光增益耦合进人毛 细管内，使得染料荧光正在回音廊模的支撑下获得受 ｒ，Ｊ凹］，明显，能够大大降低激光发生的阈值能 量。 跟着抽运能量的添加，毛细管管壁外边缘沿轴 线标的目的呈现炫目标长度也正在不竭添加。当抽运 能量为１５．３一时，毛细管中炫目标长度Ｌ一 万 方数据 中 国 激 光 ３中的（ａ），（ｂ），（ｃ），（ｄ），（ｅ）五组谱线弘ｍ的 五个毛细管柱形微腔中的回音廊模光谱。能够看 到，跟着柱形微腔曲径的变小，统一组谱线中相邻回 音廊模式的波数间隔增大。通过丈量，获得（ａ）， 一．：．锥，）＼≯皇∞《∞¨岛＿ｒ （ｂ），（ｃ），（ｄ），（ｅ）五组谱线相邻回音廊模式的平均 ∞加∞鼢∞ 加。加 ４ ５ ６ １７ Ｓ ９ １０ １１ 波数间隔别离为６．５８６ ｃｍ～，７．０５３ ｃｍｌ。， ７．６６０ ｃｍ一１，８．８７９ ｃｍ一１，１０．１１１ ｃｍ一１。 Ｐｕｍｐ ｅｎｅｒｇｙ／ｇＪ 采用回音廊模波数间隔的一级近似公式ｏ］ 图２波长为５９３．４３ ｎｍ的回音廊模激光强度随 抽运能量变化的曲线 Ｐｕｍｐｉｎｇ ｃｕｒｖｅ 舢一志， １ （１） ｆｏｒ ａ ｌａｓｅｒ ｌｉｎｅ ｏｆ 计较了柱形微腔回音廊模相邻模式的波数间距。 （１）式中优。和Ｄ别离为柱形微腔的折射率和曲径。 取仇。一１．４５２，Ｄ为石英毛细管的外径，据（１）式计 ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ ５９３．４３ ｎｍ ４０ ｍｍ；能量为４８．６不时，长度Ｌ一９２ ｍｍ；能量为 算出五种外径尺寸下回音廊模的相邻模式的波数间 隔别离为６．６８４ ｃｍ～，７．１１８ ｃｍ一。，７．６１２ ｃｍ～， １１９．７不时，长度跨越１２０ ｍｍ。正在１１９．７ ｕ的能量 抽运下，采用Ｍｏｏｎ等的侧向抽运体例口］，没有看到 回音廊模激光。尝试成果表白，采用近轴向抽运方 式可以或许更无效地操纵抽运光的能量，使微腔回音廊 模激光的抽运阈值能量降低。 尝试中所用的毛细管原始尺寸为：外曲径 ３２８弘ｍ，内曲径１１３ ｐ－ｍ。将位于染料段的毛细管浸 入低浓度的ＨＦ溶液中，通过侵蚀的方式将该区域 的毛细管外曲径尺寸不竭变小，获得了别的四种外 径尺寸的毛细管。采集了五种外径尺寸的毛细管正在 不异波数范畴１６９４０～１６７６５ ｃｍ＿１（波长范畴５９０～ ５９６．５ ８．９１１ ｃｍ～，１０．３９０ Ｃ１ＴＩ一，取尝试中丈量出的谱线 峰值的平均波数间隔值很接近。了正在毛细管管 壁外部边缘处所看到的炫目为柱形微腔回音廊 模激光，同时也申明，染料的激光增益通过毛细管中 沿轴线标的目的的抽运光的磨灭场激发，并通过柱 形微腔回音廊模正在染料区的磨灭场耦合到了微腔 中，并正在柱形微腔回音廊模支撑下构成了受激辐射 光的放大。 用石英毛细管替代石英光纤来做为柱形微腔。 设Ｄ为毛细管的外壁曲径，优为全反射临界角。当毛 细管的内壁半径ｒ＜（Ｄｓｉｎ０。），／２时，对于回音廊模 式，空心毛细管和实心纤维有不异的传光结果［７］。取 Ｄ一３２８＿ｕｍ，ｓｉｎ０。一１．４３／Ｉ．４５２—０．９８５，那么ｒ 应小于１６１．５ ｐ．ｍ。利用的毛细管内壁半径为 ５６．５ ｎｍ）内微腔回音廊模的光谱图（见图３）。图 一Ｉ－Ａｖ ｐ．ｍ，满脚以上前提。使用Ｌａｉｎ等确定回音廊 模共振峰的解析近似公式凹３ ｍｓｚｎ．ｚ一以－ｔ－２—１７３口ｆｎｌ７３一 ＿——Ｆ—兰！—：—＿订了＋享姜２—２／３ｎ…“ （ｍ２—１）１ ／一３／ｌ—ｎ｝ １０。 型鎏客掣舭一ｚ门＋ｏ（／，／－ １／ ２ （ｍ２—１）３ ２ …“ ｌ—、 ”… ），（２） 此中 ｆ １６９４０ １ ｍ ＴＭ ｗａｖｅ ６８９０ １６８４０ １６７９０ Ｐ一｛１／ｍ ＴＥ ｗａｖｅ’ Ｗａｖｅ ｎｕｍｂｅｒ／ｃｍ一１ 标定了激光谱线的模式归属。ｍ。和ｍ别离为圆柱腔 的绝对和取液体介质的相半数射率，ａ，为艾里函数 的根，共振峰由ｐ（偏振态），竹（角模式数）和ｚ（径向 模式数）三个指数配合标定。（２）式中，ｚ“一 图３回音廊模激光波数间隔随毛细管曲径变化的比力 Ｆｉｇ．３ Ｃｏｍｐａｒｉｓｏｎｓ ｏｆ ｗａｖｅ ｎｕｍｂｅｒ ｉｎｔｅｒｖａｌｓ ｏｆ ｄｉｆｆｅｒｅｎｔ ｃａｖｉｔｙ ｄｉａｍｅｔｅｒ 万 方数据 ７期 江楠等：磨灭波激励及增益耦合的柱形微腔回音廊模激光辐射 ９２３ ７ｔＤ／Ａ州为回音廊模共振峰，Ａ州为共振波长。 图４是外曲径为３２８ Ｆｒｎ的毛细管中的回音廊模光 谱。尝试确定，当抽运光为程度偏振标的目的的线所示的近轴向抽运体例下，柱形微腔 回音廊模激光为ＴＭ光波，即光矢量振动标的目的沿腔 轴线的一阶回音廊模的共振峰位 置，ｚ。．。的尝试值取（２）式计较的理论值尺度误差［１０］ 仅为０．０３３７７。而对于ｌ一２和３的回音廊模共振峰 ，尝试值取理论值的尺度误差都要比ｌ一１的大 一个数量级。成果表白，所采集到的光谱为一阶回 隔，取回音廊模的理论计较值吻合。按照柱形微腔 回音廊模共振峰公式，对采集的光谱进行了成 功的模式标定。 参 １ Ｋｅｒｒｙ 考 文 献 Ｊ．Ｖａｈａｌａ．Ｏｐｔｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｉｅｓ［Ｊ］．Ｎａｔｕｒｅ，２００３， Ｃａｐａｓｓｏ，Ｅ．Ｅ．Ｎａｒｉｍａｎｏｖ ｅｔ ４２４：８３９～８４６ ２ Ｃｌａｉｒｅ Ｇｍａｃｈｌ，Ｆｅｄｅｒｉｃｏ ａ１．． Ｈｉｇｈ—ｐｏｗｅｒ ｄｉｒｅｃｔｉｏｎａｌ ｅｍｉｓｓｉｏｎ ｆｒｏｍ ｍｉｃｒｏｌａｓｅｒｓ ｗｉｔｈ ｃｈａｏｔｉｃ ｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ ｆＪ］．Ｓｃｉｅｎｃｅ，１９９８，２８０：１５５６～１５６０ Ｋ． ３ Ｌａｎ Ｙａｎｇ。 Ｊ． Ｖａｈａｌａ． Ｇａｉｎ ｆｕｎｃｔｉｏｎａｌｉｚａｔｉｏｎ ｏｆ ｓｉｌｉｃａ ｍｉｃｒｏｒｅｓｏｎａｔｏｒｓ ４ ＥＪ］．Ｏｐｔ，Ｌｅｔｔ．，２００３，２８（８）：５９２～５９４ Ｚｈｉｊｉｎｇ，Ｗａｎｇ Ｋｅｙｉ ｅｔ Ｈｕａｎｇ Ｒａｏ，Ｌｉｕ ａ１．．Ｒｅｃｅｎｔ ｒｅｓｅａｒｃｈ ａｎｄ 音廊模激光光谱。谱线 ｄｅｖｅｌｏｐｍｅｎｔ ｏｆ ｍｉｃｒｏｓｐｈｅｒｅ Ｐａｒｔｉｃｌｅ １ａｓｅｒ［Ｊ］．Ｈｉｇｈ Ｐｏｗｅｒ Ｌａｓｅｒ Ｂｅａｒｎｓ，２００４，１６（８）：９５７～９６１ 黄娆，刘之景，逸等．微球激光的最新研究进展［刀．强 激光取粒子束，２００４，１６（８）：９５７～９６１ Ｈｅｅ－Ｊｏｎｇ Ｍｏｏｎ， Ｙｏｕｎｇ—Ｔａｋ Ｃｈｏｕｇｈ， ｏｎ Ｋｙｕｎｇｗｏｎ Ａｎ． ” ｍ ６ Ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｃｏｕｐｌｅｄ ｌａｓｅｒ ｂａｓｅｄ ｔｈｅ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ—ｗａｖｅ－ ｇａｉｎ［Ｊ］．Ｐｈｙｓ．Ｒｅｖ．Ｌｅｔｔ．，２０００，８Ｓ（１５）：３１６１～３１６４ １３０ Ｈｅｅ－Ｊｏｎｇ Ｍｏｏｎ。Ｙｏｕｎｇ Ｔａｋ Ｃｈｏｕｇｈ，Ｊｕｎｇ Ｃａｖｉｔｙ Ｑ－ｄｒｉｖｅｎ ｓｐｅｃｔｒａｌ ｓｈｉｆｔ ｍｏｄｅ ｍｉｃｒｏｃａｖｉｔｙ ｌａｓｅｒ ｉｎ ａ Ｋｉｍ甜ａ１．． ， ｃｙｌｉｎｄｒｉｅａｌ ｗｈｉｓｐｅｒｉｎｇ—ｇａｌｌｅｒｙ— 一．Ｔ１ 日ｂ【×一＼釜一∞Ｉｌ。苦Ｈ ０ ５９２ ５９４ ５９６ ‘， ＥＪ］．Ａｐｐｌ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，２０００，７６（２５）： Ｌｅｅ ａ１．． ３６７９～３６８１ Ｈｅｅ Ｊｏｎｇ Ｍｏｏｎ，Ｃｕｎ—Ｗｏｏ Ｐａｒｋ，Ｓａｎｇ—Ｂｕｍ ｖｉａ ｅｔ Ｗａｖｅｌｅｎｇｔｈ／ｎｍ Ｗａｖｅｇｕｉｄｅ ｍｏｄｅ ｌａｓｉｎｇ ｔｈｉｎ ｃｙｌｉｎｄｒｉｃａｌ ｓｈｅｌｌ ８４（２２）：４５４７～４５５０ ８ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ——ｗａｖｅ—‘ｃｏｕｐｌｅｄ ｇａｉｎ ｆｒｏｍ ａ ｒｅｓｏｎａｔｏｒ［Ｊ］．ＡｐｐＺ．Ｐｈｙｓ．Ｌｅｔｔ．，２００４， 图４曲径为３２８肛ｍ的石英毛细管中回音廊模 模式的标定 Ｆｉｇ．４ Ｈｕａｎｇ Ｈｕｉｊｉｅ，Ｚｈａｉ Ｊｕｎｈｕｉ，Ｚｈａｏ Ｙｏｎｇｋａｉ砑ａ１．．Ｍｕｌｔｉ—ｐｒｏｂｅ ｆｉｂｅｒ ｏｐｔｉｃ ｅｖａｎｅｓｃｅｎｔ ｗａｖｅ ｂｉｏｓｅｎｓｏｒ ａｎｄ ｉｔｓ ｃｈａｒａｃｔｅｒｉｚａｔｉｏｎ Ｍｏｄｅ ｉｄｅｎｔｉｆｉｃａｔｉｏｎ ｏｆ ＷＧＭ ｆｏｒ ｏｆ ｄｉａｍｅｔｅｒ ３２８址ｍ ａ ｓｉｌｉｃａ ｃａｐｉｌｌａｒｙ Ｉ－Ｊ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊ．Ｌａｓｅｒｓ，２００４，３１（６）：７１８～７２２ 黄惠杰，翟俊辉，赵永凯等．多探头光纤倏逝波生物传感器及 其机能研究ＥＪ］．中国激光，２００４，３１（６）：７１８～７２２ ９ Ｃ．Ｃ．Ｌａｉｎ，Ｐ．Ｔ．Ｌｅｕｎｇ，Ｋ．Ｙｏｕｎｇ．Ｅｘｐｌｉｃｉｔ ａｓｙｍｐｔｏｔｉｃ ｆｏｒｍｕｌａｓ ｆｏｒ ｔｈｅ ｐｏｓｉｔｉｏｎｓ，ｗｉｄｔｈｓ，ａｎｄ ｓｔｒｅｎｇｔｈｓ ｏｆ ｉｎ ｒｅｓｏｎａｎｃｅｓ ４结论 采用近轴向磨灭波抽运体例，能够使染料增益 局限于抽运光正在染料区的磨灭场范畴内，极大地提 高了抽运效率，显著地降低了磨灭波增益耦合柱形 微腔中发生回音廊模激光的抽运阈值。丈量了五种 分歧曲径的毛细管中回音廊模相邻模式的波数间 Ｍｉｅ ｓｃａｔｔｅｒｉｎｇ［Ｊ］．，．Ｏｐｔ．Ｓｏｃ．Ａｍ．，１９９２，９（９）：１５８５～ Ｈｏｎｇｔａｏ，Ｌｉ Ｙｉｎｍｅｉ，Ｌｏｕ ｄｉｓｐｌａｃｅｍｅｎｔ ｅｒｒｏｒｓ 】５９２ Ｃｈｅｎ Ｌｉｒｅｎ ｄ ａ１．．Ｄｅｔｅｃｔｉｏｎ ｏｆ ｎａｎｏｍｅｔｅｒ ｍｅａｓｕｒｉｎｇ ７３４ ｉｎ ｏｐｔｉｃａｌ—ｔｗｅｅｚｅｒｓ ａｎｄ ｉｔｓ ｒｅｌａｔｅｄ ＥＪ］．Ｃｈｉｎｅｓｅ Ｊ．１ａｓｅｒｓ，２００４，３１（６）：７２９～ 陈洪涛，李银妹，楼立人等．光镊手艺中的纳米位移探测及其 丈量误差会商［Ｊ］．中国激光，２００４，３１（６）：７２９～７３４ 万 方数据
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